Экватор — воображаемая линия, которая разделяет Землю на Северное и Южное полушарие и выступает началом отсчета географической широты. Страны, расположенные ближе всего к экватору, отличаются жарким, экваториальным климатом, особенностью которого является отсутствие ярко выраженного сезонного изменения температуры, в таких странах круглый год примерно одна и та же температура +25 — +30 градусов.

А много ли стран, через которые проходит линия экватора? Давайте считать вместе.

В нашем понимании, экватор должен проходить именно через сухопутную территорию страны, Территориальные воды к этому не относятся. То есть, нам нужны страны, где одной ногой можно стоять на северном полушарии, а другой на южном.

Начинаем считать с нулевого меридиана и двигаемся на восток.

1. Сан-Томе и Принсипи.

Маленькое островное государство у побережья Африки в Гвинейском заливе. Один из крошечных островков этой страны — Ролаш (порт. Ilhéu das Rolas) пересекается экватором. На месте пересечения стоит стела, указывающая на столь необычное положение острова, а также работает бар и гостиница.

2. Габон.

Несмотря на то, что страну экватор делит почти пополам, Габон мало использует эту особенность, для привлечения туристов. На экваторе нет ни одного населенного пункта. На многочисленных дорогах, пересекающих экватор, даже не встретишь никакого столбика или таблички, уведомляющей, что вы уже в другом полушарии.

3. Республика Конго.

Экватор пересекает страну в малонаселенной местности среди густых джунглей. Как и в Габоне, на дорогах, пересекающих экватор, не встретишь никакой информации. Только в небольшом городке Макуа, расположенном четко на экваторе, стоит небольшой каркас глобуса на полуразрушенном пьедестале, по которому можно догадаться что тут проходит экватор.

4. Демократическая Республика Конго.

Недалеко от границы с Республикой Конго, на окраине города Мбандака, стоит памятная табличка, а также еще в паре мест, где крупные транспортные артерии (реки или дороги) пересекаю экватор.

5. Уганда.

В городе Кайябу, недалеко от озера Виктория, расположен популярный туристический комплекс в виде двух колец, где указана линия экватора.

6. Кения.

В этой стране туризм развит относительно неплохо. Именно поэтому в Кении в отличие от других африканских стран, очень активно освещают факт пересечения экватора. Например, в городе Масено, на западе страны стоит стела на обочине дороги уведомляющая, что вы пересекли экватор, а в 200 м на восток, прямо на экваторе стоит туристический комплекс с гостиницами и хостелами. Также указатель стоит на трассе Накуру — Элдорет, и других оживленных автодорогах.

Интересный факт, в селе Ньянг’ома-Когело в 100 м от экватора расположена школа имени сенатора и бывшего президента США — Барака Обамы. Кроме того, в этом же селе расположен дом второй жены отца Обамы.

7. Сомали.

Линия экватора проходит по югу Сомали. Но страна погружена в свои проблемы: голод, нищета, гражданская война и нестабильная политическая обстановка. Поэтому в Сомали не до туризма. В стране нет ни одной стелы или даже таблички, что вы пересекаете экватор.

8. Индонезия.

Индонезия — государство на юго-востоке Азии, расположено на нескольких сотнях островов. Экватор пересекает три крупнейших острова: Суматра, Калимантан, Сулавеси, а также около десяти более мелких.

По всей линии экватора стоят скульптуры в виде глобуса и обозначением направления экватора.

9. Эквадор.

Само название страны происходит от слова экватор. В 20 км к северу от столицы страны Кито, в Сан-Антонио расположен один из самых знаменитых монументов на всей линии экватора — «Середина Мира».

Кроме того, в Эквадоре находится наивысшая точка экватора (4690 м) которая расположена на южном склоне вулкана Каямбе, и только в этом месте на экваторе можно наблюдать снежный покров. Также интересен еще один факт, на Галапагосских островах (принадлежат Эквадору) экватор проходит прямо через активный вулкан Вольф, извержение которого было 25 мая 2015 года.

10. Колумбия.

Экватор проходит по югу страны, где расположены непроходимые джунгли Амазонии. В этих местах очень редко ступала нога туриста. Никакой инфраструктуры нет.

11. Бразилия.

В Бразиии линия экватора проходит по северу страны, на западе она идет по непроходимым джунглям. В муниципалитете Рорайнополис экватор пересекает автомобильную трассу, в этом месте установлен мемориал с указателем направления экватора в виде хоккейной клюшки. Кроме того, город Макапа в дельте реки Амазонка, расположен одновременно в Северном и Южном полушариях. В этом городе находится стадион «Зеран», пересекаемый линией экватора практически по средней линии поля. Рядом расположен Марко Зеро — «памятник» экватору. От Марко Зеро на восток почти до побережья Амазонки по линии экватора проходит «Экваториальная улица» (порт. Avenida Equatorial). Также интересен тот факт, что дельта самой полноводной в мире реки Амазонка расположена четко на экваторе.

Итого мы с вами насчитали 11 стран через которые проходит линия экватора. В каких-то странах этим фактом очень гордятся и возводят до статуса национального достояния, а другие даже никак не реагируют на это. В любом случае, пересечение линии экватора — большое событие для туриста, и этот факт остается на долго в памяти.

Источник: stattur.ru

сток, и полный ее оборот составляет одни сутки. Наблюдателю на Земле кажется, что небесная сфера со

всеми видимыми светилами вращается			вокруг	оси мира
в противоположном	направлении, т. е. с востока				на
запад. Нам кажется, что Солнце ежесуточно				вращает-
ся вокруг Земли: утром оно		восходит	над	восточной
частью горизонта, а	вечером	заходит	за горизонт		на

западе. В дальнейшем мы будет рассматривать вместо действительного вращения Земли вокруг оси суточное вращение небесной сферы. Оно происходит по ходу часовой стрелки, если смотреть со стороны Северного полюса мира.

Зрительно представить себе небесную сферу легче, если взглянуть .на нее снаружи, как показано на рис. 2. Кроме того, на ней показан след пересечения плоскости земной орбиты, или плоскости эклиптики, с небесной сферой.
мля совершает полный оборот по орбите вокруг Солнца за один год. Отражением этого годичного обращения является видимое годичное движение Солнца по небесной сфере в той же плоскости, т. е. по эклиптике JFJL-FJT. Каждые сутки Солнце перемещается среди звезд по эклиптике к востоку примерно на один градус дуги, совершая полный оборот за год. Эклиптика пересекается с небесным экватором в двух диаметрально противоположных точках, .называемых точками равноденствий: Т — точка весеннего равноденствия и — — точка осеннего равноденствия. Когда Солнце бывает в этих точках, то везде на Земле оно восходит точно на востоке, заходит точно на западе, а день и ночь равны 12 ч. Такие сутки называются равноденствиями, и приходятся они на 21 марта и 23 сентября с отклонением от этих дат не менее одних суток.

Плоскости географических меридиа-нов,продолженные до пересечения е небесной сферой, образуют в пересечении с ней небесные меридианы. Небесных меридианов бесчисленное множество. Среди н.их необходимо выбрать начальный аналогично тому, как на Земле принят за нулевой — меридиан, проходящий через Гринвичскую обсерваторию. За такую линию отсчета в астрономии принят небесный меридиан, проходящий через точку весеннего равноденствия и именуемый кругом склонения точки весеннего равноденствия. Небесные меридианы, проходящие через места положения светил, называются кругами склонений этих светил,

Источник: StudFiles.net

Принцип экваториальной системы небесных координат

Склонением светила δ называется угол, заключенный между плоскостью небесного экватора и направлением на светило из центра небесной сферы. Склонение светила измеряется от 0 до ±90°.
Положительное склонение отсчитывается в направлении к Северному полюсу мира, а отрицательное — к Южному. Склонение Солнца, Луны и планет обычно берется из авиационного астрономического ежегодника для каждого часа гринвичского времени, а навигационных звезд — в таблице экваториальных координат звезд на начало каждого года ввиду изменения его за год на 1—2 градуса. Иногда вместо склонения светила пользуются другой координатой — полярным расстоянием.

Полярным расстоянием Р называется угол в плоскости круга склонения, заключенный между осью мира и направлением на светило из центра небесной сферы. Полярное расстояние отсчитывается от Северного полюса мира к Южному от 0 до 180°. Между полярным расстоянием и склонением светила имеется следующая зависимость:

Р + δ = 90°, откуда Р = 90° — δ; δ = 90° — Р

Светила, находящиеся на одной суточной параллели, имеют одинаковые склонения и одинаковые полярные расстояния. Склонение, или полярное расстояние, определяет положение светила на круге склонения. Положение же самого круга склонения на небесной сфере определяется часовым углом светила.

Часовым углом светила t называется двугранный угол в плоскости небесного экватора, заключенный между плоскостью небесного меридиана и плоскостью круга склонения светила.
Часовой угол отсчитывается от южного направления небесного меридиана по ходу часовой стрелки (к западу) до круга склонения светила от 0 до 360°. Важно знать, что отсчет часового угла светила ведется в направлении суточного вращения небесной сферы.

При решении некоторых задач для удобства часовые углы светил отсчитывают от 0 до 180° к западу и востоку и соответственно обозначают их t3 и tB. В Авиационном астрономическом ежегоднике даны западные часовые углы светил от 0 до 360°, а в расчетных таблицах для Солнца, Луны и планет — от 0 до 180°.

Важное значение имеет зависимость между часовым углом светила и долготой места наблюдателя. Выше указывалось, что часовой угол светила принято отсчитывать к западу от небесного меридиана. Так как плоскость небесного меридиана совпадает с географическим меридианом наблюдателя, то в один и тот же момент времени часовые углы одного и того же светила для наблюдателей, находящихся на разных меридианах, будут различны.
Очевидно, что в один и тот же момент времени разность местных часовых углов светила равна разности долгот наблюдателей t2-t1=λ2-λ1. Если принять в данном соотношении λ1=0, то t1 = tгр. Принимая λ1=λ и t2=t, получаем t=tгр+-λ^b₃.

Как видно из полученной формулы, местный часовой угол светила отличается от гринвичского на значение долготы наблюдателя. В практике часто вместо часового угла светила пользуются другой координатой — прямым восхождением светила.

Прямым восхождением светила α называется угол, заключенный между плоскостью круга склонения точки весеннего равноденствия (начального круга склонения) и плоскостью круга склонения светила.

Точкой весеннего равноденствия называется точка пересечения плоскости небесного экватора центром Солнца (21 марта) при его видимом годовом движении по небесной сфере. Эту точку принято обозначать символом созвездия Овен, в котором она находилась в эпоху зарождения астрономии.

Прямое восхождение светила отсчитывается в плоскости небесного экватора от точки весеннего равноденствия против хода часовой стрелки (к востоку) до круга склонения светила от 0 до 360°. Прямое восхождение светила и его часовой угол можно измерять не только углом, но и дугой небесного экватора, а склонение и полярное расстояние светила — дугой круга склонения.

Особенности экваториальной системы небесных координат

В авиационной астрономии экваториальная система небесных координат дополнительно подразделяется на две системы.

В первой экваториальной системе положение светила на небесной сфере определяется склонением и часовым углом, а во второй — прямым восхождением и склонением светила. Первая экваториальная система берется в основу при разработке и создании астрономических компасов, а также при составлении расчетных таблиц. Вторую экваториальную систему используют для составления звездных карт и таблиц экваториальных координат звезд.

Экваториальная система небесных координат является более практичной по сравнению с горизонтальной. Она имеет большое практическое значение в авиационной астрономии. С этой системой связано измерение времени и определение места самолета, т. е. решение главных вопросов практической авиационной астрономии.

Основным ее достоинством является то, что экваториальные координаты светил не зависят от места наблюдателя на земной поверхности, за исключением местного часового угла. Часовой угол светила зависит не только от долготы места наблюдателя, но и от времени наблюдения. Он непрерывно изменяется пропорционально времени, и это позволяет учитывать в астрокомпасах при помощи часового механизма его изменение за счет вращения Земли.

Ниже приведены примеры графического изображения положения светил на небесной сфере по заданным экваториальным координатам.

• Пример 1. Западный часовой угол светила t3 = 230°; склонение светила δ = +60°.
• Пример 2. Прямое восхождение светила α =300°; склонение светила δ = -60°.

---

источник: по книге «Авиационная астрономия»

Источник: starcatalog.ru

• ПРЕДИСЛОВИЕ КО ВТОРОМУ ИЗДАНИЮ
  Часть I. СФЕРИЧЕСКАЯ И ЭФЕМЕРИДНАЯ АСТРОНОМИЯ, ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ФОРМУЛЫ
  
• Глава 1. СИСТЕМЫ КООРДИНАТ
  
• § 1.02. Главные круги, линии и точки небесной сферы
  
• § 1.03. Горизонтальная система координат
  
• § 1.04. Экваториальные системы координат
  
• § 1.05. Эклиптическая система координат
  
• § 1.06. Галактическая система координат
  
• § 1.07. Основные формулы сферической тригонометрии
  
• § 1.08. Соотношения между различными астрономическими координатами
  
• § 1.09. Прямоугольные системы координат
  
• § 1.10. Системы географических координат
  
• § 1.11. Соотношения между астрономическими и геодезическими координатами
  
• § 1.12. Планетоцентрические системы координат [25]
  
• § 1.13. Марсоцентрическая и ареографическая системы координат
  
• § 1.14. Юпитероцентрическая и зенографическая системы координат
  
• § 1.15. Сатурноцентрическая система координат
  
• § 1.16. Системы координат, определяемые осевым вращением Солнца, Венеры, Урана и Нептуна
  
• § 1.17. Луноцентрическая и селенографическая системы координат
  
• § 1.18. Орбитальная система координат
  
• § 1.19. Объектоцентрическая система координат
  Глава 2. РЕДУКЦИОННЫЕ ВЫЧИСЛЕНИЯ
  
• § 2.01. Прецессия
  
• § 2.02. Редукция звездных положений с учетом прецессии и собственного движения
  
• § 2.03. Нутация
  
• § 2.04. Годичная аберрация
  
• § 2.05. Сводка основных формул редукции звездных положений
  
• § 2.06. Учет влияния членов второго порядка
  
• § 2.07. Годичный параллакс
  
• § 2.08. Точные формулы для учета прецессии
  
• § 2.09. Формулы учета прецессии в прямоугольных экваториальных координатах
  
• § 2.10. Формулы учета прецессии в прямоугольных эклиптических координатах
  
• § 2.11. Совместный учет прецессии и нутации в прямоугольных экваториальных координатах
  
• § 2.12. Формулы учета прецессии в координатах и элементах орбит при умеренных и малых разностях эпох
  
• § 2.13. Аберрация света
  
• § 2.14. Приведение звезды на видимое место в прямоугольных координатах
  
• § 2.15. Об учете орбитального движения компонент двойных звезд
  
• § 2.16. Параллакс
  
• § 2.17. Учет суточного параллакса в горизонтальной системе координат
  
• § 2.18. Формулы учета суточного параллакса в экваториальной системе координат
  
• § 2.19. Формулы учета суточного параллакса в координатах Солнца и планет
  
• § 2.20. Формулы учета суточного параллакса в системе эклиптических координат
  
• § 2.21. Астрономическая рефракция
  
• § 2.22. Формулы учета рефракции в координатах небесных объектов
  
• § 2.23. Рефракция при наблюдении небесных объектов, расположенных на конечных расстояниях от Земли
  
• § 2.24. Дифференциальная прецессия и нутация. Дифференциальная аберрация и дифференциальный параллакс
  
• § 2.25. Сравнение теории с наблюдениями
  
• § 2.26. Каталоги звездных положений
  
• § 2.27. Геоцентрические координаты нуль-пункта селенографической системы отсчета
  
• § 2.28. Вычисление топоцентрических расстояний до точек лунной поверхности
  
• Глава 3. ВРЕМЯ И ЕГО ИЗМЕРЕНИЕ
  
• § 3.02. Звездное и солнечное время. Всемирное время
  
• § 3.03. Квазиравномерное всемирное время
  
• § 3.04. Связь между всемирным временем и звездным гриничским временем
  
• § 3.05. Эфемеридное время
  
• § 3.06. Поправка за эфемеридное время
  
• § 3.07. Атомное время
  
• § 3.08. Юлианский период. Юлианские дни
  
• Глава 4. АСТРОНОМИЧЕСКИЕ ПОСТОЯННЫЕ
  
• § 4.02. Задачи астродинамики и астрономические постоянные
  
• § 4.03. Результаты радиолокационных определений астрономической единицы в км
  
• § 4.04. Значения масс больших планет
  
• § 4.05. Астродинамические характеристики тел Солнечной системы
  
• § 4.06. Астродинамические постоянные, связанные с Землей
  
• § 4.07. Астродинамические постоянные, связанные с Луной
  
• § 4.08. Либрация Луны
  Часть II. ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ
  
• Глава 1. ОБЩАЯ ТЕОРИЯ НЕВОЗМУЩЕННОГО КЕПЛЕРОВСКОГО ДВИЖЕНИЯ
  
• § 1.02. Первые интегралы уравнений невозмущенного кеплеровского движения
  
• § 1.03. Типы невозмущенного кеплеровского движения
  
• § 1.04. Элементы орбиты
  
• § 1.05. Формулы, связывающие постоянные интегрирования и элементы орбиты
  
• Глава 2. ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ НЕВОЗМУЩЕННОГО КЕПЛЕРОВСКОГО ДВИЖЕНИЯ
  
• § 2.02. Круговое движение
  
• § 2.03. Гиперболическое движение
  
• § 2.04. Параболическое движение
  
• § 2.05. Прямолинейное движение
  
• § 2.06. Вычисление эфемерид планет и комет
  
• Глава 3. РАЗЛОЖЕНИЕ КООРДИНАТ НЕВОЗМУЩЕННОГО КЕПЛЕРОВСКОГО ДВИЖЕНИЯ В РЯДЫ
  
• § 3.02. Разложение функций истинной аномалии в тригонометрические ряды по кратным средней аномалии
  
• § 3.03. Первые члены рядов по кратным средней аномалии для некоторых функций
  
• § 3.04. Формула Лагранжа
  
• § 3.05. Ряды по степеням эксцентриситета
  
• § 3.06. Тригонометрические ряды по кратным эксцентрической аномалии
  
• § 3.07. Ряды по кратным истинной аномалии
  
• § 3.08. Разложения координат невозмущенного кеплеровского движения в ряды по степеням времени
  
• § 3.09. Степенные ряды в случае эллиптического движения
  
• Часть III. МЕТОДЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ И УЛУЧШЕНИЯ ОРБИТ
  
• Глава 1. ВЫЧИСЛЕНИЕ КООРДИНАТ НЕВОЗМУЩЕННОГО КЕПЛЕРОВСКОГО ДВИЖЕНИЯ ПО ЭЛЕМЕНТАМ ОРБИТЫ
  
• § 1.02. Вычисление орбитальных координат в случае параболической орбиты
  
• § 1.03. Вычисление орбитальных координат в случае орбит, эксцентриситет которых близок к единице
  
• § 1.04. Вычисление гелиоцентрических прямоугольных эклиптических и экваториальных координат
  
• Глава 2. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОРБИТ
  
• § 2.02. Особые случаи, встречающиеся при вычислении гелиоцентрических координат
  
• § 2.03. Определение гелиоцентрических положений по четырем геоцентрическим наблюдениям в случае эллиптической или гиперболической орбит
  
• § 2.04. Определение гелиоцентрических положений по трем геоцентрическим наблюдениям в случае параболической орбиты
  
• § 2.05. Вычисление элементов эллиптической орбиты по двум гелиоцентрическим положениям
  
• § 2.06. Определение элементов гиперболической орбиты по двум гелиоцентрическим положениям
  
• § 2.07. Определение элементов параболической орбиты по двум гелиоцентрическим положениям
  
• § 2.08. Уравнения Ламберта и Эйлера
  
• § 2.09. Определение элементов эллиптической или гиперболической орбиты по двум гелиоцентрическим положениям с помощью уравнения Ламберта
  
• § 2.10. Определение элементов круговой орбиты по двум наблюдениям
  
• § 2.11. Вычисление элементов гелиоцентрической орбиты по положению и скорости в начальный момент
  Глава 3. УЛУЧШЕНИЕ ПЕРВОНАЧАЛЬНОЙ ОРБИТЫ
  
• § 3.01. Дифференциальное исправление орбит. Постановка задачи
  
• § 3.02. Выражения для производных от координат по элементам (или по функциям элементов)
  
• § 3.03. Условные уравнения, составляемые по наблюдениям долготы и широты небесного тела
  Глава 4. ОПРЕДЕЛЕНИЕ И УЛУЧШЕНИЕ ЭЛЕМЕНТОВ ОРБИТ ИСКУССТВЕННЫХ СПУТНИКОВ ЗЕМЛИ
  
• § 4.01. Определение элементов орбит ИСЗ по положению и скорости в момент выхода на орбиту
  
• § 4.02. Определение предварительных элементов орбиты ИСЗ по наблюдениям
  
• § 4.03. Улучшение орбит ИСЗ
  Часть IV. ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕННОГО ДВИЖЕНИЯ
  
• Глава 1. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЗАДАЧИ n ТЕЛ В КООРДИНАТАХ
  
• § 1.02. Уравнение Лагранжа — Якоби
  
• § 1.03. Уравнения движения в барицентрических прямоугольных координатах
  
• § 1.04. Уравнения движения в координатах Якоби
  
• § 1.05. Уравнения относительного движения в прямоугольных координатах
  
• § 1.06. Уравнения движения в идеальных прямоугольных координатах Ганзена
  
• § 1.07. Уравнения абсолютного движения в цилиндрических координатах
  
• § 1.08. Уравнения относительного движения в цилиндрических координатах
  
• § 1.09. Уравнения абсолютного движения в сферических координатах
  
• § 1.10. Уравнения относительного движения в сферических координатах
  
• § 1.11. Уравнения движения в полярных координатах Ганзена
  
• § 1.12. Уравнения Клеро — Лапласа
  
• § 1.13. Общее правило составления канонических уравнений
  
• § 1.14. Первая каноническая форма уравнений абсолютного движения
  
• § 1.15. Вторая каноническая форма уравнений абсолютного движения
  
• § 1.16. Третья каноническая форма уравнений абсолютного движения
  
• § 1.17. Первая каноническая форма уравнений относительного движения
  
• § 1.18. Вторая каноническая форма уравнений относительного движения
  
• § 1.19. Третья каноническая форма уравнений относительного движения
  
• § 1.20. Уравнение Гамильтона — Якоби. Метод Гамильтона — Якоби
  
• § 1.21. Уравнения движения системы в векторной форме
  
• Глава 2. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ПОСТУПАТЕЛЬНО-ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ НЕБЕСНЫХ ТЕЛ
  
• § 2.02. Силовая функция системы тел
  
• § 2.03. Разложение силовой функции двух тел
  
• § 2.04. Уравнения поступательно-вращательного движения системы тел в абсолютной прямоугольной системе координат
  
• § 2.05. Уравнения поступательно-вращательного движения системы тел в относительной прямоугольной системе координат
  
• § 2.06. Каноническая форма уравнений поступательно-вращательного движения системы тел
  Глава 3. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ВОЗМУЩЕННОГО ДВИЖЕНИЯ ТЕЛА ДЛЯ РАЗЛИЧНЫХ СИСТЕМ ОСКУЛИРУЮЩИХ ЭЛЕМЕНТОВ
  
• § 3.01. Метод Лагранжа вариации произвольных постоянных
  
• § 3.02. Уравнения Ньютона для кеплеровских оскулирующих элементов (общий случай)
  
• § 3.03. Уравнения Ньютона для эллиптических кеплеровских оскулирующих элементов
  
• § 3.04. Уравнения Лагранжа для кеплеровских оскулирующих элементов (общий случай)
  
• § 3.05. Уравнения Лагранжа для эллиптических кеплеровских оскулирующих элементов
  
• § 3.06. Уравнения возмущенного движения для канонических элементов Якоби
  
• § 3.07. Уравнения возмущенного движения для канонических элементов Делоне
  
• § 3.08. Две системы канонических элементов Пуанкаре
  
• § 3.09. Уравнения возмущенного движения в переменных Лагранжа для случая малых эксцентриситетов
  
• § 3.10. Уравнения в переменных Лагранжа для случая малых наклонов
  
• § 3.11. Уравнения возмущенного движения в переменных Лагранжа (общий случай)
  
• § 3.12. Связь между прямоугольными координатами движущейся точки и различными системами канонических элементов
  Глава 4. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ВОЗМУЩЕННОГО ДВИЖЕНИЯ ЗАДАЧИ n ТЕЛ ДЛЯ РАЗЛИЧНЫХ СИСТЕМ ОСКУЛИРУЮЩИХ ЭЛЕМЕНТОВ
  
• § 4.01. Уравнения Ньютона для кеплеровских оскулирующих элементов (общий случай)
  
• § 4.02. Уравнения Ньютона для эллиптических кеплеровских оскулирующих элементов
  
• § 4.03. Уравнения Лагранжа для кеплеровских оскулирующих элементов (общий случай)
  
• § 4.04. Уравнения Лагранжа для эллиптических кеплеровских оскулирующих элементов
  
• § 4.05. Уравнения возмущенного движения в канонических элементах Якоби
  
• § 4.06. Уравнения возмущенного движения в канонических элементах Делоне
  
• § 4.07. Две системы канонических элементов Пуанкаре
  
• § 4.08. Уравнения возмущенного движения в переменных Лагранжа для случая малых эксцентриситетов
  
• § 4.09. Уравнения в переменных Лагранжа для случая малых наклонов
  
• § 4.10. Уравнения возмущенного движения в переменных Лагранжа (общий случай)
  Глава 5. СПЕЦИАЛЬНЫЕ ФУНКЦИИ
  
• § 5.01. Эллиптические интегралы и эллиптические функции
  
• § 5.02. Гипергеометрический ряд и гипергеометрическая функция
  
• § 5.03. Полиномы Лежандра. Функции Лежандра
  
• § 5.04. Присоединенные функции Лежандра
  
• § 5.05. Сферические функции
  
• § 5.06. Цилиндрические функции. Функции Бесселя
  
• § 5.07. Функции Ламе
  
• § 5.08. Полиномы Гегенбауэра. Коэффициенты Лапласа
  
• § 5.09. Числа Коши
  Глава 6. РАЗЛОЖЕНИЕ ВОЗМУЩАЮЩЕЙ ФУНКЦИИ
  
• § 6.01. Разложение возмущающей функции в задаче о движении двух планет (случай круговых орбит)
  
• § 6.02. Разложение возмущающей функции в задаче о движении двух планет (случай малых эксцентриситетов и взаимного наклона)
  
• § 6.03. Разложение возмущающей функции в случае произвольного взаимного наклона
  
• § 6.04. Вековая часть возмущающей функции в двухпланетной задаче
  
• § 6.05. Численные методы разложения возмущающей функции
  
• § 6.06. Полуаналитический метод Брауэра — Клеменса разложения возмущающей функции
  
• Глава 7. АНАЛИТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ВЫЧИСЛЕНИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ КООРДИНАТ
  
• § 7.02. Метод Ганзена
  
• § 7.03. Метод Брауэра
  
• § 7.04. Метод Лапласа — Ньюкома
  Глава 8. АНАЛИТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ВЫЧИСЛЕНИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ ЭЛЕМЕНТОВ
  
• § 8.01. Общий вид возмущений элементов. Порядок, степень, ранг и класс возмущений
  
• § 8.02. Метод Гаусса вычисления вековых возмущений первого порядка
  
• § 8.03. Метод Лагранжа определения вековых возмущений в двухпланетной задаче
  
• § 8.04. Основы метода Делоне
  
• § 8.05. Связь между возмущениями координат и возмущениями элементов
  Глава 9. МЕТОДЫ ТЕОРИИ ВОЗМУЩЕНИЙ, ОСНОВАННЫЕ НА СХЕМАХ ОСРЕДНЕНИЯ
  
• § 9.01. Основные схемы осреднения возмущающей функции в двухпланетной задаче
  
• § 9.02. Уравнения осредненных схем ограниченной круговой задачи трех тел, определяющие промежуточную орбиту (нулевое приближение). Их первые интегралы
  
• § 9.03. Разложение возмущающей функции для схем осреднения
  
• § 9.04. Основы метода теории возмущений
  
• Глава 10. ТЕОРИЯ ДВИЖЕНИЯ ЛУНЫ
  
• § 10.01. Уравнения основной проблемы в теории движения Луны
  
• § 10.02. Разложение возмущающей функции в основной проблеме теории движения Луны
  
• § 10.03. Решение Делоне основной проблемы в теории движения Луны
  
• § 10.04. Основные этапы построения теории Хилла—Брауна движения Луны
  
• § 10.05. Промежуточная орбита в теории Хилла — Брауна
  
• § 10.06. Общее решение уравнений основной проблемы в теории Хилла—Брауна
  
• § 10.07. Переход к сферическим координатам
  
• § 10.08. Численные значения постоянных интегрирования и параметров в теории Хилла — Брауна
  
• § 10.09. Окончательные выражения для долготы, широты и синуса параллакса, соответствующие решению основной проблемы
  
• § 10.10. Возмущения Луны, обусловленные притяжением планет, фигурами Земли и Луны
  
• § 10.11. Уточнение теории движения Луны Хилла—Брауна
  
• Глава 11. ТЕОРИЯ ДВИЖЕНИЯ БОЛЬШИХ ПЛАНЕТ
  
• § 11.01. Внутренние планеты
  
• § 11.02. Внешние планеты
  
• § 11.03. Полиномиальное представление оскулирующих элементов орбит внешних планет
  
• § 11.04. Полиномиальное представление прямоугольных гелиоцентрических координат Юпитера и Сатурна
  
• § 11.05. Тригонометрическая теория вековых возмущений орбит больших планет
  
• Глава 12. ДВИЖЕНИЕ МАЛЫХ ТЕЛ СОЛНЕЧНОЙ СИСТЕМЫ
  
• § 12.01. Невозмущенное движение спутников
  
• § 12.02. Возмущения оскулирующих элементов орбит спутников, вызываемые сжатием планеты
  
• § 12.03. Возмущения в движении спутников, вызываемые притяжением Солнца
  
• § 12.04. Общие сведения о характере движения малых планет
  
• § 12.05. Возмущенное движение малых планет
  
• § 12.06. Общие сведения о движении комет
  
• § 12.07. Возмущенное движение комет
  Часть V. ЗАДАЧА ТРЕХ ТЕЛ
  
• Глава 1. НЕОГРАНИЧЕННАЯ ЗАДАЧА ТРЕХ ТЕЛ
  
• § 1.02. Лагранжевы решения. Точки либрации
  Глава 2. ОГРАНИЧЕННАЯ КРУГОВАЯ ЗАДАЧА ТРЕХ ТЕЛ
  
• § 2.01. Дифференциальные уравнения движения. Интеграл Якоби
  
• § 2.02. Поверхность нулевой относительной скорости
  
• § 2.03. Лагранжевы решения ограниченной круговой задачи трех тел. Точки либрации
  
• § 2.04. Различные гравитационные сферы
  
• § 2.05. Периодические решения ограниченной круговой задачи трех тел
  
• § 2.06. Критерий Тиссерана
  
• § 2.07. Уравнения ограниченной круговой задачи в эллипсоидальных переменных
  
• § 2.08. Уравнение Гамильтона—Якоби в эллипсоидальных переменных
  
• § 2.09. Понижение порядка системы уравнений плоской ограниченной круговой задачи трех тел
  Глава 3. ДРУГИЕ ОГРАНИЧЕННЫЕ ЗАДАЧИ ТРЕХ ТЕЛ
  
• § 3.01. Общий случай ограниченной задачи трех тел
  
• § 3.02. Задача двух неподвижных центров
  
• § 3.03. Задача Хилла
  
• Часть VI. ДВИЖЕНИЕ ИСКУССТВЕННЫХ СПУТНИКОВ ЗЕМЛИ
  
• Глава 1. ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ ЗЕМЛИ. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ИСКУССТВЕННОГО СПУТНИКА
  
• § 1.02. Стандартная Земля
  
• § 1.03. Дифференциальные уравнения движения спутника
  
• § 1.04. Элементы орбиты ИСЗ. Дифференциальные уравнения для оскулирующих элементов
  Глава 2. ВОЗМУЩЕНИЯ, ВЫЗЫВАЕМЫЕ ВТОРОЙ ЗОНАЛЬНОЙ ГАРМОНИКОЙ ГЕОПОТЕНЦИАЛА
  
• § 2.01. Возмущения от второй зональной гармоники как функции средней аномалии
  
• § 2.02. Возмущения от второй зональной гармоники как функции истинной аномалии
  
• § 2.03. Случай орбит с малыми эксцентриситетами
  Глава 3. ТЕОРИЯ ПРОМЕЖУТОЧНЫХ ОРБИТ ИСЗ
  
• § 3.01. Задачи Штерна, Гарфинкеля и Акснеса
  
• § 3.02. Задачи Баррара, Винти и Кислика
  
• § 3.03. Обобщенная задача двух неподвижных центров
  
• § 3.04. Промежуточная орбита, основанная на обобщенной задаче двух неподвижных центров
  
• § 3.05. Дифференциальные уравнения для элементов промежуточной орбиты
  Глава 4. ВОЗМУЩЕНИЯ ГРАВИТАЦИОННОИ ПРИРОДЫ
  
• § 4.01. Возмущения от зональных гармоник высших порядков
  
• § 4.02. Возмущения от зональной гармоники произвольного порядка
  
• § 4.03. Возмущения от тессеральных и секториальных гармоник
  
• § 4.04. Лунно-солнечные возмущения
  
• § 4.05. Определение постоянных интегрирования
  
• § 4.06. Вычисление возмущенных координат спутника
  
• Глава 5. ВОЗМУЩЕНИЯ, ВЫЗЫВАЕМЫЕ СОПРОТИВЛЕНИЕМ АТМОСФЕРЫ И СВЕТОВЫМ ДАВЛЕНИЕМ
  
• § 5.02. Стандартная атмосфера
  
• § 5.03. Сила сопротивления атмосферы
  
• § 5.04. Основные возмущения от сопротивления атмосферы
  
• § 5.05. Продолжительность жизни спутника
  
• § 5.06. Эволюция орбиты на больших промежутках времени
  
• § 5.07. Сила светового давления
  
• § 5.08. Возмущения от светового давления (без учета тени)
  
• § 5.09. Возмущения от светового давления (с учетом тени)
  
• § 5.10. Теневая функция
  Глава 6. ДРУГИЕ ВОЗМУЩЕНИЯ В ДВИЖЕНИИ ИСЗ
  
• § 6.01. Возмущения, вызываемые прецессией и нутацией экваториальной плоскости Земли
  
• § 6.02. Возмущения, вызываемые приливной деформацией Земли
  
• § 6.03. Релятивистские эффекты. Влияние электромагнитных сил и притяжения атмосферы
  Часть VII. ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ
  
• Глава 1. ИНТЕРПОЛИРОВАНИЕ И ПРИБЛИЖЕНИЕ ФУНКЦИЙ
  
• § 1.02. Интерполяционные формулы
  
• § 1.03. Остаточные члены интерполяционных формул
  
• § 1.04. Обратное интерполирование
  
• § 1.05. Интерполирование функции двух переменных
  
• § 1.06. Приближение функций с помощью сплайнов
  
• § 1.07. Среднеквадратичные приближения функций
  
• § 1.08. Сглаживание табличных значений функций
  
• § 1.09. Равномерные приближения
  
• § 1.10. Аппроксимация периодических функций с известным периодом тригонометрическими полиномами по методу наименьших квадратов
  
• § 1.11. Аппроксимация условно-периодических функций с известными частотами полиномом Фурье по методу наименьших квадратов
  
• § 1.12. Определение неизвестных частот периодической или условно-периодической функции по совокупности табличных данных
  
• § 1.13. Выделение «вековой части» функции по совокупности табличных значений
  Глава 2. ЧИСЛЕННОЕ ДИФФЕРЕНЦИРОВАНИЕ И ИНТЕГРИРОВАНИЕ
  
• § 2.01. Численное дифференцирование с помощью интерполяционных формул
  
• § 2.02. Другие формулы численного дифференцирования
  
• § 2.03. Численное интегрирование функции по таблице ее значений с постоянным шагом
  
• § 2.04. Квадратурные формулы Гаусса
  
• § 2.05. Численное интегрирование сильно осциллирующих функций
  
• § 2.06. Правило Рунге практической оценки погрешности квадратурных формул
  
• § 2.07. Квадратурные формулы для несобственных интегралов
  
• Глава 3. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ ОБЫКНОВЕННЫХ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ
  
• § 3.01. Метод Рунге—Кутта
  
• § 3.02. Метод Адамса
  
• § 3.03. Метод Коуэлла
  
• § 3.04. Метод Штермера (для уравнений второго порядка)
  
• § 3.05. Метод Коуэлла (1-й вариант)
  
• § 3.06. Метод Коуэлла (2-й вариант)
  
• § 3.07. Накопление погрешностей при численном интегрировании
  
• § 3.08. Метод Энке численного интегрирования уравнений возмущенного движения
  
• § 3.09. Общая постановка краевой задачи для обыкновенных дифференциальных уравнений. Случай линейной краевой задачи
  
• § 3.10. Метод стрельбы при нахождении решения линейной двухточечной краевой задачи
  
• § 3.11. Краевая задача для квазилинейной системы с линейными краевыми условиями
  
• § 3.12. Краевая задача для системы, близкой к нелинейной невозмущенной системе
  
• § 3.13. Применение метода градиентного спуска для решения нелинейной краевой задачи общего вида
  
• § 3.14. Разностный метод решений краевых задач
  
• Глава 4. МЕТОД НАИМЕНЬШИХ КВАДРАТОВ РЕШЕНИЯ АЛГЕБРАИЧЕСКИХ И ТРАНСЦЕНДЕНТНЫХ УРАВНЕНИЙ
  
• § 4.02. Линейные и равноточные условные уравнения
  
• § 4.03. Вероятностные оценки погрешности решения
  
• § 4.04. Неравноточные условные уравнения
  
• § 4.05. Линеаризация условных уравнений общего вида
  Часть VIII. ОПТИМАЛЬНЫЕ И КРАЕВЫЕ ЗАДАЧИ АСТРОДИНАМИКИ
  
• Глава 1. СВЕДЕНИЯ ИЗ ВАРИАЦИОННОГО ИСЧИСЛЕНИЯ И МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ ОПТИМАЛЬНЫХ ПРОЦЕССОВ
  
• § 1.01. Понятие функционала
  
• § 1.02. Задача Лагранжа. Множители Лагранжа. Уравнения Эйлера
  
• § 1.03. Первая формулировка задачи Майера
  
• § 1.04. Вторая формулировка задачи Майера
  
• § 1.05. Изопериметрическая задача
  
• § 1.06. Задача Больца
  
• § 1.07. Третья формулировка задачи Майера. Обобщение теоремы Лагранжа. Характеристические уравнения (обобщенные уравнения Эйлера — Лагранжа)
  
• § 1.08. Свойство множителей Лагранжа на ломаных экстремалях. Условие Вейерштрасса — Эрдмана
  
• § 1.09. Принцип максимума Понтрягина
  
• § 1.10. Принцип оптимальности Беллмана
  Глава 2. ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ ТЕЛ ПЕРЕМЕННОЙ МАССЫ
  
• § 2.01. Основное уравнение динамики точки переменной массы (уравнение Мещерского)
  
• § 2.02. Обобщенное уравнение Мещерского
  
• § 2.03. Уравнения движения тела переменной массы в обобщенных координатах (уравнения Лагранжа второго рода)
  
• § 2.04. Канонические уравнения движения тела переменной массы
  Глава 3. НЕКОТОРЫЕ ОПТИМАЛЬНЫЕ ЗАДАЧИ ДИНАМИКИ ПОЛЕТА В ОКОЛОЗЕМНОМ ПРОСТРАНСТВЕ
  
• § 3.01. Уравнения движения ракеты. Формула Циолковского
  
• § 3.02. Развернутая форма характеристических уравнений для задачи о движении ракеты
  
• § 3.03. Определение базис-вектора и p-траектории. Определение функций переключения
  
• § 3.04. Определение импульсной тяги. Точки соединения на оптимальных траекториях
  
• § 3.05. Максимизация высоты вертикального подъема ракеты в однородном поле тяжести
  
• § 3.06. Максимизация горизонтальной дальности полета ракеты в однородном поле тяжести при заданной программе расхода топлива
  
• § 3.07. Общая вариационная задача для движения ракеты в однородном поле тяжести
  
• § 3.08. Общая вариационная задача для движения ракеты в однородном поле тяжести при наличии аэродинамического сопротивления
  
• § 3.09. Определение оптимальной программы тяги при вертикальном подъеме ракеты в неоднородном поле тяготения в сопротивляющейся атмосфере
  
• § 3.10. Задача о максимизации полной энергии космического аппарата
  
• § 3.11. Задача о минимизации характеристической скорости маневра
  
• Глава 4. МЕЖОРБИТАЛЬНЫЕ ПЕРЕЛЕТЫ
  
• § 4.02. Уравнение для базиса-вектора на участке нулевой тяги при движении ракеты в ньютоновском поле тяготения
  
• § 4.03. Уравнение для базиса-вектора на участке промежуточной тяги при движении ракеты в ньютоновском поле тяготения
  
• § 4.04. Уравнение для базиса-вектора на участке максимальной тяги при движении ракеты в ньютоновском поле тяготения
  
• § 4.05. Метод p-траекторий. Структура оптимальной траектории
  
• § 4.06. Связь между величиной импульса и элементами эллиптической орбиты
  
• § 4.07. Оптимальный n-импульсный переход между двумя заданными компланарными эллиптическими орбитами
  
• § 4.08. Оптимальный переход между двумя компланарными круговыми орбитами
  
• § 4.09. Оптимальный переход между двумя соосными орбитами
  
• § 4.10. Другие траектории перелета в случае компланарных орбит планет старта и назначения
  
• § 4.11. Траектории полета вблизи нескольких планет
  
• § 4.12. Начальный этап (запуск и уход) межпланетной траектории
  
• § 4.13. Полеты к Луне
  Часть IX. ДВИЖЕНИЕ ЕСТЕСТВЕННЫХ И ИСКУССТВЕННЫХ НЕБЕСНЫХ ТЕЛ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА МАСС
  
• Глава 1. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ НЕБЕСНЫХ ТЕЛ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА МАСС
  
• § 1.02. Канонические уравнения вращательного движения небесных тел
  
• § 1.03. Астродинамические дифференциальные уравнения возмущенного движения спутника относительно центра масс
  
• § 1.04. Моменты сил, действующих на спутник
  
• § 1.05. Движение спутника относительно центра масс в центральном ньютоновском поле
  
• § 1.06. Задача о поступательно-вращательном движении двух гравитирующих динамически симметричных тел
  
• § 1.07. Вращение Луны
  
• § 1.08. Дифференциальные уравнения движения деформируемого небесного тела
  
• § 1.09. Теория фигур небесных тел
  Глава 2. УСТОЙЧИВОСТЬ И СТАБИЛИЗАЦИЯ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ИСКУССТВЕННЫХ НЕБЕСНЫХ ТЕЛ
  
• § 2.01. Устойчивость движения спутников в гравитационном поле сил
  
• § 2.02. Устойчивость движения спутников под действием моментов сил различной природы
  
• § 2.03. Стабилизация движения спутников и космических аппаратов
  Часть X. КАЧЕСТВЕННАЯ НЕБЕСНАЯ МЕХАНИКА
  
• Глава 1. ПЕРИОДИЧЕСКИЕ И УСЛОВНО-ПЕРИОДИЧЕСКИЕ РЕШЕНИЯ. ФИНАЛЬНЫЕ ДВИЖЕНИЯ
  
• § 1.02. Метод Ляпунова
  
• § 1.03. Периодические решения, полученные методом Пуанкаре
  
• § 1.04. Периодические решения, полученные методом Ляпунова
  
• § 1.05. Периодические решения, полученные качественными методами
  
• § 1.06. Почти периодические функции и их свойства. Условно-периодические функции
  
• § 1.07. Теорема Арнольда о существовании условно-периодических решений гамильтоновых систем
  
• § 1.08. Условно-периодические решения в небесной механике. Геометрическая интерпретация
  
• § 1.09. Финальные движения в задаче трех тел. Захват и обмен в задаче трех тел
  
• Глава 2. ПРОБЛЕМА ИНТЕГРИРУЕМОСТИ И СХОДИМОСТЬ РЯДОВ В НЕБЕСНОЙ МЕХАНИКЕ
  
• § 2.01. Теорема Пуассона об интеграле гамильтоновой системы
  
• § 2.02. Теорема Брунса о несуществовании алгебраических первых интегралов задачи трех тел, отличных от классических
  
• § 2.03. Теорема Пуанкаре о несуществовании однозначных аналитических первых интегралов гамильтоновой системы
  
• § 2.04. Случаи интегрируемости уравнения Гамильтона — Якоби методом разделения переменных
  
• § 2.05. Теорема о неприводимости уравнения Гамильтона — Якоби для плоской ограниченной круговой задачи трех тел к уравнению типа Штеккеля
  
• § 2.06. Соударения
  
• § 2.07. Решение задачи трех тел в виде рядов, сходящихся для всех вещественных значений времени. Теорема Зундмана
  
• § 2.08. Сходимость рядов Хилла в основной проблеме теории движения Луны
  
• § 2.09. Характер сходимости рядов классической теории возмущений
  
• § 2.10. Теоремы Пуанкаре о ранге и классе возмущений
  
• § 2.11. Поиск частных, первых и общих интегралов заданной аналитической структуры обыкновенных дифференциальных уравнений на ЭВМ. Приложение к ограниченной задаче трех тел
  
• § 2.12. Поиск решений уравнения Гамильтона — Якоби на ЭВМ. Приложение к ограниченной задаче трех тел
  Глава 3. ПРОБЛЕМА УСТОЙЧИВОСТИ В НЕБЕСНОЙ МЕХАНИКЕ
  
• § 3.01. Определение устойчивости по Ляпунову
  
• § 3.02. Определение орбитальной устойчивости
  
• § 3.03. Другие определения устойчивости
  
• § 3.04. Знакопостоянные и знакоопределенные функции. Полная производная в силу системы
  
• § 3.05. Теоремы Ляпунова об устойчивости
  
• § 3.06. Устойчивость по отношению к части переменных. Теорема В. В. Румянцева
  
• § 3.07. Связка первых интегралов. Способ Н. Г. Четаева
  
• § 3.08. Устойчивость при постоянно действующих возмущениях. Теорема И. Г. Малкина
  
• § 3.09. Теоремы Лапласа — Лагранжа и Пуассона об отсутствии вековых возмущений больших полуосей
  
• § 3.10. Теоремы об устойчивости планетных орбит
  
• § 3.11. Теоремы Арнольда об устойчивости решения гамильтоновой системы в общем эллиптическом случае
  
• § 3.12. Устойчивость лагранжевых равновесных решений задачи трех тел
  
• § 3.13. Устойчивость других решений задачи трех тел
  
• § 3.14. Устойчивость орбитальных движений искусственных спутников

Источник: sci.sernam.ru

Географическое положение континента

По величине Африка является вторым в мире материком после Евразии. Она омывается двумя океанами – Атлантическим и Индийским, немногочисленными морями и проливами. Геологические строение этих земель таково, что их ширина является большей в северном полушарии, и меньшей в южном. Это отчасти влияет на то, какие климатические пояса в Африке образуются в тех или иных ее регионах. Также в значительной степени это влияет на здешний рельеф, на наличие флоры и фауны. К примеру, в северной части, где все земли покрыты непроходимыми песками, как вы сами понимаете, растений и животных минимум. А вот южнее, где находятся тропические влажные леса или даже саванны, животный и растительный мир богаче, он предстает перед нами во всей своей африканской самобытности и уникальности.

Краткое описание, таблица

Климатические пояса Африки начинаются с экваториального.

• На нулевой широте расположена самая влажная природная зона континента, где выпадает максимальное количество осадков – более 2000 мм в год.
• За ней следует субэкваториальная полоса, где количество осадков и природных богатств сокращается. В год тут выпадает не более 1500 мм влаги.
• Тропический климатический пояс – самая обширная область континента. В зависимости от полушария, количество осадков тут может колебаться от 300 до всего лишь 50 мм в год.
• Субтропический климат охватывает краешек побережья на севере материка и уголок, расположенный в ЮАР, на самом юге. И там, и там всегда ветрено и влажно. Зимой температуры опускаются градусов на 7, по сравнению с летними показателями. Количество осадков оценивается в 500 мм в год.

Экваториальные широты

Перечисляя все климатические пояса Африки, особое внимание стоит уделить именно экваториальной зоне, так как на данном материке она считается самой уникальной, самой влажной и плодовитой с точки зрения земледелия. Располагается она, понятно, вдоль нулевой широты, и охватывает такие государства, как Конго, Габон, Либерия, Гана, Гвинея, Бенин, Камерун и другие, прилегающие к Гвинейскому заливу. Особенностью экваториального климата является то, что ближе к востоку он становится более сухим, а вот на западных участках суши выпадает максимальное количество осадков.

Субэкваториальная зона

Африка расположена в климатических поясах, которые характеризуются жаркими температурами, и огромную часть ее территории занимают субтропики. Тут немного суше, чем на экваторе, джунгли и вечнозеленые леса переходят в саванны. Особенностью этого пояса является то, что летом тут дуют экваториальные ветра, которые приносят в регион дожди и нередко туманы. Зимой наблюдаются тропические пассаты, более засушливые и очень жаркие, вследствие чего количество дождей сокращается, и температура воздуха поднимается. На Севере Африки субэкваториальный пояс охватывает такие страны, как Мали, Чад, Судан, Эфиопия, Эритрея и др. В южной части континента это Танзания, Кения, Ангола, Замбия Мозамбик.

Тропики. Сухие и ветреные

Как нам уже показала расположенная выше таблица, климатические пояса Африки трудно себе представить без тропиков, которые занимают большую часть континента. Самая их широкая полоса протянулась в северной части материка, охватывая пустыню Сахара и все близлежащие страны. Это Египет, северные территории Чада, Судана, и Мали, а также Мавритания, Тунис, Марокко, Алжир, Западная Сахара и многие другие. Количество осадков тут минимальное – около 50 мм в год. Вся территория покрыта песками, обдувается сухими пассатами. Нередко случаются песчаные бури. Среди животных, населяющих Сахару, чаще встречаются насекомые и рептилии, которые выбираются из дюн лишь ночью. В Южном полушарии тропики также приходятся на область пустыни Калахари. Климат тут очень похож на северный, но характеризуется большим количеством осадков и менее резкой суточной сменой температур.

Субтропические области

В завершение рассмотрим крайние климатические пояса Африки – субтропические. Они занимают самую малую часть континента как на севере, так и на юге, потому мало влияют на общую погодную картину. Итак, в северной части материка эта зона простирается тоненькой полосочкой вдоль Средиземноморского побережья. В нее попадают лишь самые высокие точки Египта, Туниса, Алжира и Марокко, которые омываются волнами этого моря. Особенностью здешнего климата является то, что зимой тут дуют ветра с запада, приносящие влагу. Благодаря этому именно в холодное время года тут выпадает максимальное количество осадков – около 500 мм. Летом ветра меняются на тропические пассаты, которые приносят жару, засуху и даже песок с Сахары. Дожди совсем не выпадают, температура поднимается до максимума. В Южном полушарии погодные условия аналогичны. Единственной особенностью является то, что это узенький мыс, который омывается со всех сторон океаном. Испаряемая влага делает воздух влажным в течение всего года, и осадки тут выпадают не только зимой, но и во все остальные сезоны.

Мадагаскар и острова Зеленого Мыса

Климатические пояса Африки охватывают не только сам континент, но и острова, которые ему принадлежат – материковые и вулканические. На востоке, за водами Мозабикского пролива, находится материковый остров Мадагаскар. Он попадает сразу в две климатические зоны – субэкваториальную и тропическую. Правда, и та и другая тут не такие сухие, как в самой Африке. Дожди случаются часто, а весь остров буквально утопает в вечнозеленых растениях и пальмах. Острова Зеленого Мыса лежат в Атлантике, на запад от Гвинейского залива. Тут климат субэкваториальный, влажный, но вместе с тем очень ветреный. Осадки выпадают равномерно в течение всего года.

Заключение

Только что мы кратко рассмотрели все климатические пояса Африки. 7 класс – это период, когда дети знакомятся с природными зонами и климатом нашей плнеты. Важно, чтобы ребенок в этот период не упустил ничего и мог быстро разбираться в том, в каком поясе живем мы, какие находятся южнее, а какие, наоборот, уходят на север. Это расширит его кругозор и позволит лучше ориентироваться в географии.

Источник: fb.ru